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@ -866,11 +866,38 @@ valore del raggio del fascio durante la sua propagazione e $z$ è |
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la distanza, lungo la direzione di propagazione, dal punto di minimo, |
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l'evoluzione del raggio di un fascio gaussiano seguirà l'andamento: |
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\begin{equation} |
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w(z) = w_0 \sqrt{1 + \left( |
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\label{eq:waist} |
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w(z) |
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= w_0 \sqrt{1 + \left( |
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\frac{z}{\pi w_0^2 / \lambda} |
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\right)^2} |
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= w_0 \sqrt{1 + \left( |
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\frac{z}{z_R} |
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\right)^2} |
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\end{equation} |
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%%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% |
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Il fascio che attraversa il campione manterrà un certo spessore |
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minimo, , |
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Le dimensioni del \textit{waist} nella direzione perpendicolare alla |
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superficie d'incidenza vengono compresse di un fattore |
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$\cos\theta_i / \cos\theta_r$, ma manterrà questo spessore |
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solo entro una lunghezza trasversale confrontabile con |
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$z_R' = \pi (w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r)^2 / \lambda$, |
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prima di divergere secondo l'equazione \ref{eq:waist}. |
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Possiamo quindi affermare che viene effettivamente illuminato uno |
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spessore di campione $\delta x = 2 w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r$ |
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attraverso una lunghezza trasversale |
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$\delta z = 2 z_R' = |
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2 \pi (w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r)^2 / \lambda$ |
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Questa tecnica, a differenza della TIRF, permette di effettuare una |
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scansione in profondità del campione. Infatti, in virtù della |
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geometria del sistema d'illuminazione, se il piano focale viene |
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modificato allontanando o avvicinando o allontanando il campione |
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dall'obiettivo, la posizione in cui il fascio inclinato incide |
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sul vetrino risulterà traslata orizzontalmente di conseguenza, e |
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la quota alla quale il fascio di illuminazione attraverserà il |
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centro del campione in corrispondenza del piano focale. |
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