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lorenzo.zolfanelli93 4 years ago
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@ -866,11 +866,38 @@ valore del raggio del fascio durante la sua propagazione e $z$ è
la distanza, lungo la direzione di propagazione, dal punto di minimo,
l'evoluzione del raggio di un fascio gaussiano seguirà l'andamento:
\begin{equation}
w(z) = w_0 \sqrt{1 + \left(
\label{eq:waist}
w(z)
= w_0 \sqrt{1 + \left(
\frac{z}{\pi w_0^2 / \lambda}
\right)^2}
= w_0 \sqrt{1 + \left(
\frac{z}{z_R}
\right)^2}
\end{equation}
%%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%% %%%%%%%%%
Il fascio che attraversa il campione manterrà un certo spessore
minimo, ,
Le dimensioni del \textit{waist} nella direzione perpendicolare alla
superficie d'incidenza vengono compresse di un fattore
$\cos\theta_i / \cos\theta_r$, ma manterrà questo spessore
solo entro una lunghezza trasversale confrontabile con
$z_R' = \pi (w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r)^2 / \lambda$,
prima di divergere secondo l'equazione \ref{eq:waist}.
Possiamo quindi affermare che viene effettivamente illuminato uno
spessore di campione $\delta x = 2 w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r$
attraverso una lunghezza trasversale
$\delta z = 2 z_R' =
2 \pi (w_0 \cos\theta_i / \cos\theta_r)^2 / \lambda$
Questa tecnica, a differenza della TIRF, permette di effettuare una
scansione in profondità del campione. Infatti, in virtù della
geometria del sistema d'illuminazione, se il piano focale viene
modificato allontanando o avvicinando o allontanando il campione
dall'obiettivo, la posizione in cui il fascio inclinato incide
sul vetrino risulterà traslata orizzontalmente di conseguenza, e
la quota alla quale il fascio di illuminazione attraverserà il
centro del campione in corrispondenza del piano focale.

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